تحقیق در مورد طیف 7 ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

دسته بندی : وورد

نوع فایل :  .doc ( قابل ویرایش و آماده پرینت )

تعداد صفحه : 7 صفحه

 قسمتی از متن .doc : 

طیف :

تابش طیف گسیلی نمایشی از انرژی گسیل شده ی یک جسم در تمام طول موج ها است. شکل ( 1). اگر شما برای اجسام زیادی این کار را انجام دهید ، آن وقت شما تعداد زیادی طیف ، مقدار نور جذب شده باید در طیف جذب باشد ، دارید.

شکل 1

تابش جسم سیاه :

طیف گسیلی تابش جسم سیاه شکل خیلی خاصی است که در شکل ( 2 ) می بینید. این گروه از گسیل را گسیل پیوسته می نامند ، زیرا این گسیل در تمام طول موج ها اتفاق می افتد.

در منحنی هر دو ارتفاع و نوک طول موج همراه با دمای جسم تغییر می کند. سه منحنی در شکل می بینید که چه اتفاقی برای تابش جسم سیاه در این دماها می افتد. زمانی که جسم سرد است ، پیک تابش در قرمز است. و با گرفتن گرما قسمتی از پیک طیف گسیلی به سمت آبی حرکت می کند ، به وسیله ی نگاه کردن به تابش جسم سیاه یک جسم می توانیم دما و همچنین پیک طول موج را ( بر حسب متر ) به دست بیاوریم. قانون وین که این دو کمیت را به هم ربط داده :

شکل 2

همچنین ارتفاع منحنی هم همراه با دما تغییر می کند ، که بیان می کند انرژی گسیل شده هم بایستی تغییر یابد ( زیرا نور بیشتری از طرف جسم به شما می رسد و نور هم یک نوع انرژی است). قانون استفان – بولتزمن رابطه ی بین انرژی گسیل شده ی هر قسمت از فضای رویه ی جسم ، با دمای جسم است.

از آنجایی که ثابت استفان – بولتزمن است و برابر است با 8- 10 * 6705/5 نوری که از طرف ستاره ها می رسد شکل طبیعی یک جسم سیاه را دارد. بنابراین نوری که از بدن شما تابش می شود همین کار را انجام می دهد. نور خارج شده از هر چیزی با یک طیف گسیلی این شکل را دارند ، شدت و رنگ آن به دما بستگی دارد. بیشتر جسم ها ، شامل ستاره ها ، همچنین چیزهای دیگری که کاملاً حرکت می کنند ، تقریباً طیف گسیلی آن ها هیچ وقت یک جسم سیاه خالص نیست. برای مثال ، جسمی ممکن است گرما و حرارت نداشته باشد یا ممکن است آن ها در گسیل خطی سهیم باشند. ما می دانیم که تنها یک جسم سیاه کامل داریم و آن در حقیقت خود کیهان است ، طیف گسیلی جسم سیاه یک جسم دمایی به اندازه ی k 74/2 دارد. این اشعه زمینه ی میکروویو نامحدود (CMBR) نامیده می شود.

گسیل ( تابش) خطی :

گسیل خطی توسط گازها تولید شده است. طیف گسیلی خط های نور دارای ماهیت فرکانس های خاص برای خارج شدن اتم ها از مولکول ها است. اتم ها شامل هسته هستند و بارش مثبت او به وسیله ی ابر الکترونی پوشیده شده است ( بارش منفی). زمانی که نور به الکترون ها برخورد می کند به آن ها مقداری انرژی می دهد. زیرا آن ها با داشتن انرژی بیشتر ، به طرف هسته حرکت بیشتری می کنند ( الکترون از میان " لایه های ظرفیت " یا " لایه های انرژی " یا " پوسته ها " خارج می شود). اما این در جهان یک قانون است که اجسام با انرژی پایین تر را ترجیح می دهند ( برای مثال ، این که توپ در

مقاله درمورد طیف سنج جرمی

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 7

طیف سنج جرمی

اصول طیف سنجی جرمی ، جلوتر از هر یک از تکنیکهای دستگاهی دیگر ، بنا نهاده شده است. تاریخ پایه گذاری اصول اساسی آن به سال 1898 بر می‌گردد. در سال 1911 ، "تامسون" برای تشریح وجود نئون-22 در نمونه‌ای از نئون-20 از طیف جرمی استفاده نمود و ثابت کرد که عناصر می‌توانند ایزوتوپ داشته باشند.

تاریخچه

اصول طیف سنجی جرمی ، جلوتر از هر یک از تکنیکهای دستگاهی دیگر ، بنا نهاده شده است. تاریخ پایه گذاری اصول اساسی آن به سال 1898 بر می‌گردد. در سال 1911 ، "تامسون" برای تشریح وجود نئون-22 در نمونه‌ای از نئون-20 از طیف جرمی استفاده نمود و ثابت کرد که عناصر می‌توانند ایزوتوپ داشته باشند. تا جایی که می‌دانیم، قدیمیترین طیف سنج جرمی در سال 1918 ساخته شد.

اما روش طیف سنجی جرمی تا همین اواخر که دستگاههای دقیق ارزانی در دسترس قرار گرفتند، هنوز مورد استفاده چندانی نداشت. این تکنیک با پیدایش دستگاههای تجاری که بسادگی تعمیر و نگهداری می‌شوند و با توجه به مناسب بودن قیمت آنها برای بیشتر آزمایشگاههای صنعتی و آموزشی و نیز بالا بودن قدرت تجزیه و تفکیک ، در مطالعه تعیین ساختمان ترکیبات از اهمیت بسیاری برخوردار گشته است.

اصول طیف سنجی جرمی

به بیان ساده ، طیف سنج جرمی سه عمل اساسی را انجام می‌دهد:

مولکولها توسط جرایاناتی از الکترونهای پرانرژی بمباران شده و بعضی از مولکولها به یونهای مربوطه تبدیل می‌گردند. سپس یونها در یک میدان الکتریکی شتاب داده می‌شوند.

یونهای شتاب داده شده بسته به نسبت بار/جرم آنها در یک میدان مغناطیسی یا الکتریکی جدا می‌گردند.

یونهای دارای نسبت بار/جرم مشخص و معین توسط بخشی از دستگاه که در اثر برخورد یونها به آن ، قادر به شمارش آنها است، آشکار می‌گردند. نتایج داده شده خروجی توسط آشکار کننده بزرگ شده و به ثبات داده می‌شوند. علامت یا نقشی که از ثبات حاصل می‌گردد یک طیف جرمی است، نموداری از تعداد ذرات آشکار شده بر حسب تابعی از نسبت بار/جرم.

دستگاه طیف سنج جرمی

هنگامی که هر یک از عملیات را بدقت مورد بررسی قرار دهیم، خواهیم دید که طیف سنج جرمی واقعا پیچیده‌تر از آن چیزی است که در بالا شرح داده شد.

سیستم ورودی نمونه

قبل از تشکیل یونها باید راهی پیدا کرد تا بتوان جریانی از مولکولها را به محفظه یونیزاسیون که عمل یونیزه شدن در آن انجام می‌گیرد، روانه ساخت. یک سیستم ورودی نمونه برای ایجاد چنین جریانی از مولکولها بکار برده می‌شود. نمونه‌هایی که با طیف سنجی جرمی مورد مطالعه قرار می‌گیرند، می‌توانند به حالت گاز ، مایع یا جامد باشند. در این روش باید از وسایلی استفاده کرد تا مقدار کافی از نمونه را به حالت بخار در آورده ، سپس جریانی از مولکولها روانه محفظه یونیزاسیون شوند.

در مورد گازها ، ماده ، خود به حالت بخار وجود دارد. پس ، از سیستم ورودی ساده‌ای می‌توان استفاده کرد. این سیستم تحت خلاء بوده، بطوری که محفظه یونیزاسیون در فشاری پایینتر از سیستم ورودی نمونه قرار دارد.

روزنه مولکولی

نمونه به انبار بزرگتری رفته که از آن ، مولکولهای بخار به محفظه یونیزاسیون می‌روند. برای اطمینان از اینکه جریان یکنواختی از مولکولها به محفظه یونیزاسیون وارد می‌شود، قبل از ورود ، بخار از میان سوراخ کوچکی که "روزنه مولکولی" خوانده می‌شود، عبور می‌کند. همین سیستم برای مایعات و جامدات فرار نیز بکار برده می‌شود. برای مواد با فراریت کم ، می‌توان سیستم را به گونه‌ای طراحی کرد که در یک اجاق یا تنور قرار گیرد تا در اثر گرم کردن نمونه ، فشار بخار بیشتری حاصل گردد. باید مراقب بود که حرارت زیاد باعث تخریب ماده نگردد.

در مورد مواد جامد نسبتا غیر فرار ، روش مستقیمی را می‌توان بکار برد. نمونه در نوک میله‌ای قرار داده می‌شود و سپس از یک شیر خلاء ، وارد محفظه یونیزاسیون می‌گردد. نمونه در فاصله بسیار نزدیکی از پرتو یونیزه کننده الکترونها قرار می‌گیرد. سپس آن میله ، گرم شده و تولید بخاری از نمونه را کرده تا در مجاورت پرتو الکترونها بیرون رانده شوند. چنین سیستمی را می‌توان برای مطالعه نمونه‌ای از مولکولهایی که فشار بخار آنها در درجه حرارت اتاق کمتر از 9 - 10 میلیمتر جیوه است، بکار برد.

محفظه یونیزاسیون

هنگامی که جریان مولکولهای نمونه وارد محفظه یونیزاسیون گشت ، توسط پرتوی از الکترونهای پرانرژی بمباران می‌شود. در این فرآیند ، مولکولها به یونهای مربوطه تبدیل گشته و سپس در یک میدان الکتریکی شتاب داده می‌شوند. در محفظه یونیزاسیون پرتو الکترونهای پرانرژی از یک "سیم باریک" گرم شده ساطع می‌شوند. این سیم باریک تا چند هزار درجه سلسیوس گرم می‌شود. به هنگام کار در شرایطی معمولی ، الکترونها دارای انرژی معادل 70 میکرون - ولت هستند.

این الکترونهای پرانرژی با مولکولهایی که از سیستم نمونه وارد شده‌اند، برخورد کرده و با برداشتن الکترون از آن مولکولها ، آنها را یونیزه کرده و به یونهای مثبت تبدیل می‌کنند. یک "صفحه دافع" که پتانسیل الکتریکی مثبتی دارد، یونهای جدید را به طرف دسته‌ای از "صفحات شتاب دهنده" هدایت می‌کند. اختلاف پتانسیل زیادی (حدود 1 تا 10 کیلو ولت) از این صفحات شتاب دهنده عبور داده می‌شود که این عمل ، پرتوی از یونهای مثبت سریع را تولید می‌کند. این یونها توسط یک یا چند "شکاف متمرکز کننده" به طرف یک پرتو یکنواخت هدایت می‌شوند.

بسیاری از مولکولهای نمونه به هیچ وجه یونیزه نمی‌شوند. این مولکولها بطور مداوم توسط مکنده‌ها یا پمپهای خلا که به محفظه یونیزاسیون متصل نیستند، خارج می‌گردند. بعضی از این مولکولها از طریق جذب الکترون به یونهای منفی تبدیل می‌شوند. این یونهای منفی توسط صفحه دافع جذب می‌گردند. ممکن است که بخش کوچکی از یونهای تشکیل شده بیش از یک بار داشته باشند، (از دست دادن بیش از یک الکترون) اینها مانند یونهای مثبت تک ظرفیتی ، شتاب داده می‌شوند.

پتانسیل یونیزاسیون

انرژی لازم برای برداشتن یک الکترون از یک اتم یا مولکول ، پتانسیل یونیزاسیون آن است. بسیاری از ترکیبات آلی دارای پتانسیل یونیزاسیونی بین 8 تا 15 الکترون ولت هستند. اما اگر پرتو الکترونهایی که به مولکولها برخورد می‌کند، پتانسیلی معادل 50 تا 70 الکترون ولت نداشته باشد، قادر به ایجاد یونهای

مقاله درباره طیف سنج جرمی 8ص

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 8

طیف سنج جرمی

اصول طیف سنجی جرمی ، جلوتر از هر یک از تکنیکهای دستگاهی دیگر ، بنا نهاده شده است. تاریخ پایه گذاری اصول اساسی آن به سال 1898 بر می‌گردد. در سال 1911 ، "تامسون" برای تشریح وجود نئون-22 در نمونه‌ای از نئون-20 از طیف جرمی استفاده نمود و ثابت کرد که عناصر می‌توانند ایزوتوپ داشته باشند.

تاریخچه

اصول طیف سنجی جرمی ، جلوتر از هر یک از تکنیکهای دستگاهی دیگر ، بنا نهاده شده است. تاریخ پایه گذاری اصول اساسی آن به سال 1898 بر می‌گردد. در سال 1911 ، "تامسون" برای تشریح وجود نئون-22 در نمونه‌ای از نئون-20 از طیف جرمی استفاده نمود و ثابت کرد که عناصر می‌توانند ایزوتوپ داشته باشند. تا جایی که می‌دانیم، قدیمیترین طیف سنج جرمی در سال 1918 ساخته شد.

اما روش طیف سنجی جرمی تا همین اواخر که دستگاههای دقیق ارزانی در دسترس قرار گرفتند، هنوز مورد استفاده چندانی نداشت. این تکنیک با پیدایش دستگاههای تجاری که بسادگی تعمیر و نگهداری می‌شوند و با توجه به مناسب بودن قیمت آنها برای بیشتر آزمایشگاههای صنعتی و آموزشی و نیز بالا بودن قدرت تجزیه و تفکیک ، در مطالعه تعیین ساختمان ترکیبات از اهمیت بسیاری برخوردار گشته است.

اصول طیف سنجی جرمی

به بیان ساده ، طیف سنج جرمی سه عمل اساسی را انجام می‌دهد:

مولکولها توسط جرایاناتی از الکترونهای پرانرژی بمباران شده و بعضی از مولکولها به یونهای مربوطه تبدیل می‌گردند. سپس یونها در یک میدان الکتریکی شتاب داده می‌شوند.

یونهای شتاب داده شده بسته به نسبت بار/جرم آنها در یک میدان مغناطیسی یا الکتریکی جدا می‌گردند.

یونهای دارای نسبت بار/جرم مشخص و معین توسط بخشی از دستگاه که در اثر برخورد یونها به آن ، قادر به شمارش آنها است، آشکار می‌گردند. نتایج داده شده خروجی توسط آشکار کننده بزرگ شده و به ثبات داده می‌شوند. علامت یا نقشی که از ثبات حاصل می‌گردد یک طیف جرمی است، نموداری از تعداد ذرات آشکار شده بر حسب تابعی از نسبت بار/جرم.

دستگاه طیف سنج جرمی

هنگامی که هر یک از عملیات را بدقت مورد بررسی قرار دهیم، خواهیم دید که طیف سنج جرمی واقعا پیچیده‌تر از آن چیزی است که در بالا شرح داده شد.

سیستم ورودی نمونه

قبل از تشکیل یونها باید راهی پیدا کرد تا بتوان جریانی از مولکولها را به محفظه یونیزاسیون که عمل یونیزه شدن در آن انجام می‌گیرد، روانه ساخت. یک سیستم ورودی نمونه برای ایجاد چنین جریانی از مولکولها بکار برده می‌شود. نمونه‌هایی که با طیف سنجی جرمی مورد مطالعه قرار می‌گیرند، می‌توانند به حالت گاز ، مایع یا جامد باشند. در این روش باید از وسایلی استفاده کرد تا مقدار کافی از نمونه را به حالت بخار در آورده ، سپس جریانی از مولکولها روانه محفظه یونیزاسیون شوند.

در مورد گازها ، ماده ، خود به حالت بخار وجود دارد. پس ، از سیستم ورودی ساده‌ای می‌توان استفاده کرد. این سیستم تحت خلاء بوده، بطوری که محفظه یونیزاسیون در فشاری پایینتر از سیستم ورودی نمونه قرار دارد.

روزنه مولکولی

نمونه به انبار بزرگتری رفته که از آن ، مولکولهای بخار به محفظه یونیزاسیون می‌روند. برای اطمینان از اینکه جریان یکنواختی از مولکولها به محفظه یونیزاسیون وارد می‌شود، قبل از ورود ، بخار از میان سوراخ کوچکی که "روزنه مولکولی" خوانده می‌شود، عبور می‌کند. همین سیستم برای مایعات و جامدات فرار نیز بکار برده می‌شود. برای مواد با فراریت کم ، می‌توان سیستم را به گونه‌ای طراحی کرد که در یک اجاق یا تنور قرار گیرد تا در اثر گرم کردن نمونه ، فشار بخار بیشتری حاصل گردد. باید مراقب بود که حرارت زیاد باعث تخریب ماده نگردد.

در مورد مواد جامد نسبتا غیر فرار ، روش مستقیمی را می‌توان بکار برد. نمونه در نوک میله‌ای قرار داده می‌شود و سپس از یک شیر خلاء ، وارد محفظه یونیزاسیون می‌گردد. نمونه در فاصله بسیار نزدیکی از پرتو یونیزه کننده الکترونها قرار می‌گیرد. سپس آن میله ، گرم شده و تولید بخاری از نمونه را کرده تا در مجاورت پرتو الکترونها بیرون رانده شوند. چنین سیستمی را می‌توان برای مطالعه نمونه‌ای از مولکولهایی که فشار بخار آنها در درجه حرارت اتاق کمتر از 9 - 10 میلیمتر جیوه است، بکار برد.

محفظه یونیزاسیون

هنگامی که جریان مولکولهای نمونه وارد محفظه یونیزاسیون گشت ، توسط پرتوی از الکترونهای پرانرژی بمباران می‌شود. در این فرآیند ، مولکولها به یونهای مربوطه تبدیل گشته و سپس در یک میدان الکتریکی شتاب داده می‌شوند. در محفظه یونیزاسیون پرتو الکترونهای پرانرژی از یک "سیم باریک" گرم شده ساطع می‌شوند. این سیم باریک تا چند هزار درجه سلسیوس گرم می‌شود. به هنگام کار در شرایطی معمولی ، الکترونها دارای انرژی معادل 70 میکرون - ولت هستند.

این الکترونهای پرانرژی با مولکولهایی که از سیستم نمونه وارد شده‌اند، برخورد کرده و با برداشتن الکترون از آن مولکولها ، آنها را یونیزه کرده و به یونهای مثبت تبدیل می‌کنند. یک "صفحه دافع" که پتانسیل الکتریکی مثبتی دارد، یونهای جدید را به طرف دسته‌ای از "صفحات شتاب دهنده" هدایت می‌کند. اختلاف پتانسیل زیادی (حدود 1 تا 10 کیلو ولت) از این صفحات شتاب دهنده عبور داده می‌شود که این عمل ، پرتوی از یونهای مثبت سریع را تولید می‌کند. این یونها توسط یک یا چند "شکاف متمرکز کننده" به طرف یک پرتو یکنواخت هدایت می‌شوند.

بسیاری از مولکولهای نمونه به هیچ وجه یونیزه نمی‌شوند. این مولکولها بطور مداوم توسط مکنده‌ها یا پمپهای خلا که به محفظه یونیزاسیون متصل نیستند، خارج می‌گردند. بعضی از این مولکولها از طریق جذب الکترون به یونهای منفی تبدیل می‌شوند. این یونهای منفی توسط صفحه دافع

پاور پوینت در مورد طیف بیماریها و دامنه عفونت

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

دسته بندی : پاورپوینت

نوع فایل :  .ppt ( قابل ویرایش و آماده پرینت )

تعداد اسلاید : 7 اسلاید

 قسمتی از متن .ppt : 

طیف بیماریها و دامنه عفونت

دامنه عفونت (GRADIENT OF INFECTION)

سلسله تظاهرات ناخوشی در میزبان که منعکس کننده واکنش او به یک عامل عفونی میباشد و می تواند از مرگ در یک انتها تا عفونت ناآشکار در انتهای دیگرکشیده شود. وفور این نشانی ها در رابطه با بیماری های عفونی خاص تغییر پیدا می کند.

سه دسته:

1-بیماریهایی که در اکثر مبتلایان بصورت ناپیدا هست.(یعنی علائم بیماری در هیچ مرحله ای ظاهر نمی شود)فقط عده کمی از دارای علائم بالینی و در عده کمتری شدید و کشنده:

پولیو,هپاتیت های ویروسی,سل,عفونتهای مننگوکوکی(پدیده کوه یخ)

2-بیماریهایی که در اغلب موارد به صورت بیماری بالینی هستند(قسمت کوچکی شدید و کشنده):

سرخک,آبله مرغان

3-بیماریهایی که در اغلب موارد به صورت شدید و کشنده هستند:

هاری

پدیده کوه یخIceberg Phenomenon

در مورد بیماریهای عفونی و بیماریهای مزمن مطرح است.

اهمیت:-آمار بیماریها

-فعالیتهای کنترل بیماریها

پاورپوینت مخابرات طیف گسترده

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

دسته بندی : پاورپوینت

نوع فایل :  .ppt ( قابل ویرایش و آماده پرینت )

تعداد اسلاید : 18 اسلاید

 قسمتی از متن .ppt : 

بسم الله الرحمن الرحیم

مخابرات طیف گسترده

spread spectrum communication

سید محمد حسین حسینی پویا مهدی همتی فرد

تابستان 94

اصول و تاریخچه سیستم های طیف گسترده

از نظر تاریخی کاربرد اولیه مخابرات طیف گسترده در سیستم های مخابراتی دیجیتال ضد اختلال برای مقاصد نظامی بوده است.خصوصیت بارز سیگنالهای طیف گسترده مورد استفاده در انتقال اطلاعات دیجیتال وسعت قابل ملاحظه پهنای باند آنها Wدر مقایسه با نرخ اطلاعاتR می باشد.یعنی ضریب گسترش پهنای باند سیگنال طیف گسترده B=W/Rبسیار بزرگتر از یک می باشد. از آنجا که شکل موجهای کد شده نیز با ضریب گسترش پهنای باند بزرگتر از یک توصیف می شوندپس کدگذاری عنصری مهم درطراحی سیگنال های طیف گسترده است.دومین عنصر مهم در طراحی سیگنالهای طیف گسترده شبه تصادفی بودن آنهاست که موجب می شود سیگنالها شبیه نویز تصادفی بوده ووامدوله سازی آنها با گیرنده هایی به جز گیرنده های مورد نظر مشکل باشد.

اصول و تاریخچه سیستم های طیف گسترده

مقابله وحذف اثرات مخرب تداخل ناشی از اختلال (تداخل ناشی از سایر کاربران کانال وتداخل ناشی از انتشار چند مسیره)

پنهان ساختن سیگنال از طریق ارسال آن با سطح توان پایین و مشکل بودن آشکار سازی آن برای گیرنده غیر مجازدر حضور نویز زمینه

خصوصی بودن پیام در حضور سایر گیرنده ها

کاربردهای غیر مخابراتی سیگنالهای طیف گسترده عبارتنداز: اندازه گیری دقیق برد(تاخیرزمانی) ونرخ برد(سرعت) در رادار وناوبری.

مدل سیستم مخابراتی دیجیتال طیف گسترده

مولد ها دنباله های باینری شبه نویز PN تولید می کنندکه در مدولاتور به سیگنال ارسالی اعمال شده ودر دمدولاتور از آن حذف می شود

برای دمدولاسیون همزمانی دنباله PNتولید شده در گیرنده با دنباله ی PN موجود در سیگنال ورودی گیرنده الزامی است.همزمانی را می توان قبل از انتقال اطلاعات و با ارسال یک الگوی بیت شبه تصادفی ثابت و تشخیص آن توسط گیرنده ایجادنمود. بعداز اینکه مولدها از نظر زمانی همزمان شدند میتوان ارسال اطلاعات را آغاز نمود.